ভৌত রাশির প্রতীক তালিকা
এই পৃষ্ঠায় FrontISTR তত্ত্ব ম্যানুয়ালে ব্যবহৃত ভৌত রাশির প্রতীকগুলো তালিকাভুক্ত করা হয়েছে। প্রতীকায়ন নিয়ম (ভেক্টর ও টেনসরের বোল্ড প্রতীকায়ন, Einstein যোগফল রীতি, Voigt প্রতীকায়ন)-এর জন্য টেনসর নোটেশন ও গাণিতিক ভিত্তি দেখুন।
বিন্যাস ও স্থানাঙ্ক ব্যবস্থা
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\boldsymbol{X}\) | পদার্থ বিন্দুর রেফারেন্স বিন্যাস (প্রাথমিক বিন্যাস)-এ অবস্থান ভেক্টর (পদার্থ স্থানাঙ্ক) |
| \(\boldsymbol{x}\) | পদার্থ বিন্দুর বর্তমান বিন্যাসে অবস্থান ভেক্টর (স্থানিক স্থানাঙ্ক) |
| \(\phi(\boldsymbol{X}, t)\) | গতি ম্যাপিং: \(\boldsymbol{x} = \phi(\boldsymbol{X}, t)\) |
| \(\Omega_0\) | রেফারেন্স বিন্যাসে দেহ দখল করা অঞ্চল |
| \(\Omega\) | বর্তমান বিন্যাসে দেহ দখল করা অঞ্চল |
| \(\Gamma_0\) | \(\Omega_0\)-এর সীমানা |
| \(\Gamma\) | \(\Omega\)-এর সীমানা |
| \(\Gamma_B, \Gamma_{0B}\) | জ্যামিতিক (স্থানচ্যুতি) সীমানা: বর্তমান/রেফারেন্স বিন্যাসের সীমানা যেখানে \(\boldsymbol{u} = \bar{\boldsymbol{u}}\) নির্ধারিত |
| \(\Gamma_t, \Gamma_{0t}\) | যান্ত্রিক সীমানা: বর্তমান/রেফারেন্স বিন্যাসের সীমানা যেখানে \(\boldsymbol{\sigma}\boldsymbol{n} = \bar{\boldsymbol{t}}\) (অথবা \(\boldsymbol{P}\boldsymbol{N} = \bar{\boldsymbol{t}}\)) নির্ধারিত |
| \(\boldsymbol{n}\) | বর্তমান বিন্যাসে পৃষ্ঠের বহির্মুখী একক নর্মাল ভেক্টর |
| \(\boldsymbol{N}\) | রেফারেন্স বিন্যাসে পৃষ্ঠের বহির্মুখী একক নর্মাল ভেক্টর |
| \(t\) | সময় |
রীতি: রেফারেন্স বিন্যাসের ভৌত রাশিতে বড় অক্ষর বা অধোলিপি \(0\) এবং বর্তমান বিন্যাসের রাশিতে ছোট অক্ষর ব্যবহার করা হয়।
সময় ও ইনক্রিমেন্ট (ইনক্রিমেন্টাল বিশ্লেষণ)
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\Delta t\) | সময় ইনক্রিমেন্ট: \(\Delta t = t_{n+1} - t_n\) |
| \(^{t}(\cdot)\) | সময় \(t\)-এ ভৌত রাশি (উপসর্গ ঊর্ধ্বলিপি)। উদাহরণ: \(^{t}\boldsymbol{\sigma}\) হলো সময় \(t\)-এর Cauchy পীড়ন |
| \(^{t}\Omega\) | সময় \(t\)-এ বর্তমান বিন্যাসের অঞ্চল |
| \(^{t}\Gamma\) | সময় \(t\)-এ বর্তমান বিন্যাসের সীমানা |
রীতি: ক্রমবর্ধমান বিশ্লেষণে সময় \(t\) পর্যন্ত অবস্থা জানা এবং সময় \(t + \Delta t\)-এর অবস্থা অজানা হিসেবে নির্ণয় করা হয়। সময় স্পষ্ট করা দরকার না হলে উপসর্গ ঊর্ধ্বলিপি বাদ দেওয়া হয়। রেফারেন্স বিন্যাস হিসেবে \(\Omega_0\) নেওয়া ফর্মুলেশনকে Total Lagrange পদ্ধতি এবং বৃদ্ধি শুরুর বর্তমান বিন্যাস \(^{t}\Omega\) নেওয়া ফর্মুলেশনকে Updated Lagrange পদ্ধতি বলা হয়।
স্থানচ্যুতি, বেগ, ত্বরণ ও দেহ বল
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\boldsymbol{u}\) | স্থানচ্যুতি ভেক্টর: \(\boldsymbol{u} = \boldsymbol{x} - \boldsymbol{X}\) |
| \(\bar{\boldsymbol{u}}\) | জ্যামিতিক সীমানা \(\Gamma_B\)-এ নির্ধারিত স্থানচ্যুতি |
| \(\delta \boldsymbol{u}\) | ভার্চুয়াল স্থানচ্যুতি (পরীক্ষণ ফাংশন): \(\Gamma_B\)-এ \(\delta \boldsymbol{u} = \boldsymbol{0}\) |
| \(\boldsymbol{v}\) | বেগ ভেক্টর: \(\boldsymbol{v} = \dot{\boldsymbol{u}}\) |
| \(\boldsymbol{a}\) | ত্বরণ ভেক্টর: \(\boldsymbol{a} = \dot{\boldsymbol{v}}\) |
| \(\boldsymbol{g}\) | দেহ বল (প্রতি একক ভর) |
| \(\boldsymbol{t}\) | পৃষ্ঠ-ট্র্যাকশন ভেক্টর (প্রতি একক ক্ষেত্রফল): \(\boldsymbol{t} = \boldsymbol{\sigma}\boldsymbol{n}\) |
| \(\bar{\boldsymbol{t}}\) | যান্ত্রিক সীমানা \(\Gamma_t\)-এ নির্ধারিত পৃষ্ঠ ট্র্যাকশন (Neumann ডেটা) |
অন্তরক অপারেটর
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\dot{(\cdot)}\) | পদার্থ সময় অন্তরক (একই পদার্থ বিন্দু অনুসরণ করে সময় অন্তরক): \(\dot{A} \equiv DA/Dt\) |
| \(\nabla_X\) | রেফারেন্স-বিন্যাস গ্রেডিয়েন্ট (পদার্থ স্থানাঙ্ক \(\boldsymbol{X}\)-এর প্রতি গ্রেডিয়েন্ট): \(\nabla_X = \partial / \partial \boldsymbol{X}\) |
| \(\nabla_x\) | বর্তমান-বিন্যাস গ্রেডিয়েন্ট (স্থানিক স্থানাঙ্ক \(\boldsymbol{x}\)-এর প্রতি গ্রেডিয়েন্ট): \(\nabla_x = \partial / \partial \boldsymbol{x}\) |
| \(\nabla_S\) | প্রতিসম-গ্রেডিয়েন্ট অপারেটর: \(\nabla_S \boldsymbol{u} = \tfrac{1}{2}(\nabla \boldsymbol{u} + (\nabla \boldsymbol{u})^T)\) |
টীকা: \(\nabla_X\) ও \(\nabla_x\)-এর সম্পর্ক \(\nabla_X = \boldsymbol{F}^T \nabla_x\)। অধোলিপি-বিহীন \(\nabla\)-এর বিন্যাস প্রসঙ্গ থেকে বোঝা হয়, অথবা ক্ষুদ্র বিকৃতির মতো যখন পার্থক্য বিলীন হয় তখন ব্যবহার করা হয়।
বিকৃতি টেনসর
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\boldsymbol{F}\) | বিকৃতি-গ্রেডিয়েন্ট টেনসর: \(F_{ij} = \partial x_i / \partial X_j\) |
| \(J\) | আয়তন-পরিবর্তন অনুপাত: \(J = dv/dV = \det \boldsymbol{F}\) |
| \(\boldsymbol{C}\) | ডান Cauchy-Green বিকৃতি টেনসর: \(\boldsymbol{C} = \boldsymbol{F}^T \boldsymbol{F}\) |
| \(\boldsymbol{b}\) | বাম Cauchy-Green বিকৃতি টেনসর: \(\boldsymbol{b} = \boldsymbol{F}\boldsymbol{F}^T\) |
| \(\boldsymbol{L}\) | বেগ-গ্রেডিয়েন্ট টেনসর: \(L_{ij} = \partial v_i / \partial x_j = \dot{F}_{ik}F^{-1}_{kj}\) |
| \(\boldsymbol{D}\) | বিকৃতি-হারের টেনসর (\(\boldsymbol{L}\)-এর প্রতিসম অংশ): \(\boldsymbol{D} = \tfrac{1}{2}(\boldsymbol{L}+\boldsymbol{L}^T)\) |
| \(\boldsymbol{W}\) | স্পিন টেনসর (\(\boldsymbol{L}\)-এর অপ্রতিসম অংশ): \(\boldsymbol{W} = \tfrac{1}{2}(\boldsymbol{L}-\boldsymbol{L}^T)\) |
স্ট্রেন টেনসর
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\boldsymbol{E}\) | Green-Lagrange স্ট্রেন টেনসর (রেফারেন্স বিন্যাস): \(\boldsymbol{E} = \tfrac{1}{2}(\boldsymbol{C}-\boldsymbol{I})\) |
| \(\boldsymbol{e}\) | Almansi স্ট্রেন টেনসর (বর্তমান বিন্যাস): \(\boldsymbol{e} = \tfrac{1}{2}(\boldsymbol{I}-\boldsymbol{b}^{-1})\) |
| \(\boldsymbol{A}_{(L)}\) | Almansi স্ট্রেন টেনসরের রৈখিক অংশ (বর্তমান-বিন্যাস প্রতিসম স্থানচ্যুতি গ্রেডিয়েন্ট): \(\boldsymbol{A}_{(L)} = \tfrac{1}{2}(\nabla_x \boldsymbol{u} + (\nabla_x \boldsymbol{u})^T)\) |
| \(\boldsymbol{\varepsilon}\) | ক্ষুদ্র-স্ট্রেন টেনসর (রৈখিক আনুমানিককরণ): \(\varepsilon_{ij} = \tfrac{1}{2}(\partial u_i/\partial x_j + \partial u_j/\partial x_i)\) |
টীকা: \(\boldsymbol{E}\) প্রধানত Total Lagrange পদ্ধতিতে এবং \(\boldsymbol{D}\) প্রধানত Updated Lagrange পদ্ধতিতে ব্যবহৃত হয়।
পীড়ন টেনসর
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\boldsymbol{\sigma}\) | Cauchy পীড়ন টেনসর (প্রকৃত পীড়ন, বর্তমান বিন্যাস): \(d\boldsymbol{f} = \boldsymbol{\sigma}\boldsymbol{n}\,d\Gamma\) |
| \(\boldsymbol{P}\) | 1ম Piola-Kirchhoff পীড়ন টেনসর (নামমাত্র পীড়ন): \(d\boldsymbol{f} = \boldsymbol{P}\boldsymbol{N}\,d\Gamma_0\) |
| \(\boldsymbol{S}\) | 2য় Piola-Kirchhoff পীড়ন টেনসর (রেফারেন্স বিন্যাস, প্রতিসম): \(\boldsymbol{F}^{-1}d\boldsymbol{f} = \boldsymbol{S}\boldsymbol{N}\,d\Gamma_0\) |
প্রতিটি পীড়ন টেনসরের মধ্যে রূপান্তর সম্পর্ক:
\[ \boldsymbol{P} = \boldsymbol{F}\boldsymbol{S}, \qquad \boldsymbol{\sigma} = \frac{1}{J}\boldsymbol{F}\boldsymbol{S}\boldsymbol{F}^T = \frac{1}{J}\boldsymbol{P}\boldsymbol{F}^T \]
রীতি: Total Lagrange পদ্ধতিতে \((\boldsymbol{S}, \boldsymbol{E})\) এবং Updated Lagrange পদ্ধতিতে \((\boldsymbol{\sigma}, \boldsymbol{D})\) জোড়া ব্যবহৃত হয়।
ঘনত্ব ও ভর
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\rho\) | বর্তমান বিন্যাসে ভর ঘনত্ব |
| \(\rho_0\) | রেফারেন্স বিন্যাসে ভর ঘনত্ব |
ভর সংরক্ষণ: \(\rho_0 = J\rho\)।
পদার্থ ধ্রুবক (রৈখিক স্থিতিস্থাপকতা)
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(E\) | Young's মডুলাস (অনুদৈর্ঘ্য স্থিতিস্থাপক মডুলাস) |
| \(\nu\) | Poisson অনুপাত |
| \(\lambda\) | 1ম Lamé ধ্রুবক: \(\lambda = E\nu / [(1+\nu)(1-2\nu)]\) |
| \(\mu\) | 2য় Lamé ধ্রুবক (শিয়ার মডুলাস): \(\mu = E / [2(1+\nu)]\) |
| \(\boldsymbol{\mathsf{C}}\) | স্থিতিস্থাপকতা টেনসর (4র্থ ক্রম): \(\boldsymbol{S} = \boldsymbol{\mathsf{C}}:\boldsymbol{E}\), উপাংশ \(C_{ijkl}\) |
| \(D\) (অথবা \(\hat{\tilde{C}}\)) | পদার্থ ম্যাট্রিক্স (Voigt প্রতীকায়ন, 3-মাত্রিক ক্ষেত্রে \(6\times6\)): \(\hat{\sigma} = D\,\hat{\varepsilon}\) |
সমদিকীয় রৈখিক-স্থিতিস্থাপক দেহের স্থিতিস্থাপকতা-টেনসর উপাংশ:
\[ C_{ijkl} = \lambda\,\delta_{ij}\delta_{kl} + \mu\,(\delta_{ik}\delta_{jl} + \delta_{il}\delta_{jk}) \]
অতিস্থাপক পদার্থ
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(W(\boldsymbol{C})\) | স্থিতিস্থাপক বিভব ফাংশন (স্ট্রেন-শক্তি ঘনত্ব ফাংশন) |
| \(I_1, I_2, I_3\) | ডান Cauchy-Green টেনসর \(\boldsymbol{C}\)-এর প্রধান ইনভেরিয়েন্ট |
| \(\tilde{I}_1, \tilde{I}_2, \tilde{I}_3\) | \(\boldsymbol{C}\)-এর হ্রাসকৃত ইনভেরিয়েন্ট (আয়তন-পরিবর্তন অংশ পৃথক) |
| \(C_1, C_2\) | Mooney-Rivlin মডেলের পদার্থ ধ্রুবক |
| \(D\) | আয়তনিক স্থিতিস্থাপকতা-সংক্রান্ত পদার্থ ধ্রুবক |
স্থিতিস্থাপক-প্লাস্টিক পদার্থ
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\boldsymbol{D}^e\) | বিকৃতি-হারের টেনসরের স্থিতিস্থাপক উপাংশ |
| \(\boldsymbol{D}^p\) | বিকৃতি-হারের টেনসরের প্লাস্টিক উপাংশ |
| \(F(\boldsymbol{\sigma}, \kappa)\) | ইয়েল্ড ফাংশন |
| \(\kappa\) | প্লাস্টিক অবস্থা প্রকাশকারী অভ্যন্তরীণ চলক (সমদিকীয়-দৃঢ়ীকরণ চলক) |
| \(\lambda^p\) | প্লাস্টিক গুণক (প্লাস্টিক-স্ট্রেন-হার গুণক): \(\lambda^p \geq 0\) |
| \(\Theta\) | প্লাস্টিক বিভব (সংশ্লিষ্ট প্রবাহ নিয়মে \(\Theta = F\)) |
| \(\bar{\sigma}\) | সমতুল্য পীড়ন (যেমন von Mises পীড়ন) |
| \(\bar{\varepsilon}^p\) | সমতুল্য প্লাস্টিক স্ট্রেন |
| \(H(\bar{\varepsilon}^p)\) | সমদিকীয়-দৃঢ়ীকরণ ফাংশন |
সম্পূরকতা শর্ত: \(\lambda^p F(\boldsymbol{\sigma}, \kappa) = 0\), \(\lambda^p \geq 0\), \(F \leq 0\)।
সসীম উপাদান পদ্ধতি
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\Omega^h, \Omega_0^h\) | সসীম-উপাদান বিভাজন দিয়ে আনুমানিক করা বর্তমান/রেফারেন্স বিন্যাসের অঞ্চল: \(\Omega^h = \bigcup_e \Omega^e\) |
| \(\Omega^e, \Omega^e_0\) | উপাদানের বর্তমান/রেফারেন্স বিন্যাসের অঞ্চল |
| \(\Gamma^e_t, \Gamma^e_{0t}\) | উপাদান সীমানার যান্ত্রিক সীমানা-অংশ |
| \(\boldsymbol{r}\) | প্রাকৃতিক স্থানাঙ্ক (উপাদানের স্থানীয় স্থানাঙ্ক) |
| \(\boldsymbol{r}_\alpha\) | নোড \(\alpha\)-এর সংশ্লিষ্ট প্রাকৃতিক-স্থানাঙ্ক বিন্দু |
| \(N_\alpha^e(\boldsymbol{r})\) | উপাদান \(e\)-এর নোড \(\alpha\)-এর আকৃতি ফাংশন |
| \(n_e\) | উপাদানের গঠনকারী নোড সংখ্যা |
| \(n_g\) | গ্লোবাল নোড সংখ্যা |
| \(\boldsymbol{X}^e_\alpha, \boldsymbol{u}^e_\alpha\) | উপাদান নোড \(\alpha\)-এর স্থানাঙ্ক ও স্থানচ্যুতি |
| \(\boldsymbol{X}^e, \boldsymbol{u}^e\) | উপাদান-নোড স্থানাঙ্ক/স্থানচ্যুতি ভেক্টর: \(\boldsymbol{X}^e = (\boldsymbol{X}^{eT}_1, \ldots, \boldsymbol{X}^{eT}_{n_e})^T\) ইত্যাদি |
| \(\boldsymbol{X}^n, \boldsymbol{u}^n\) | গ্লোবাল নোড-স্থানাঙ্ক/স্থানচ্যুতি ভেক্টর (নোড সংখ্যা → স্বাধীনতার মাত্রা ক্রমে সাজানো) |
| \(\boldsymbol{B}\) | স্ট্রেন-স্থানচ্যুতি সম্পর্ক ম্যাট্রিক্স (B ম্যাট্রিক্স) |
| \(\boldsymbol{N}_\alpha, \boldsymbol{N}\) | আকৃতি-ফাংশন ম্যাট্রিক্স: \(\boldsymbol{N}_\alpha\) হলো নোড \(\alpha\)-এর আকৃতি ফাংশন \(N_\alpha^e\)-কে কর্ণীয়ে সাজানো \(d \times d\) ব্লক, \(\boldsymbol{N} = [\boldsymbol{N}_1, \ldots, \boldsymbol{N}_{n_e}]\)। \(\delta\boldsymbol{u} = \boldsymbol{N}\, \delta\boldsymbol{u}^e\) |
| \(\boldsymbol{K}^e\) | উপাদান দৃঢ়তা ম্যাট্রিক্স |
| \(\boldsymbol{K}^e_X, \boldsymbol{K}^e_x\) | উপাদান দৃঢ়তা ম্যাট্রিক্সের সমাকল্যাংশ (রেফারেন্স/বর্তমান বিন্যাসে লেখা): \(\boldsymbol{K}^e = \int_{\Omega^e_0} \boldsymbol{K}^e_X\, dV = \int_{\Omega^e} \boldsymbol{K}^e_x\, dv\) |
| \(\boldsymbol{Q}^e\) (TL পদ্ধতি), \(\boldsymbol{q}^e\) (UL পদ্ধতি) | উপাদান অভ্যন্তরীণ-বল ভেক্টর |
| \(\boldsymbol{F}^e_\alpha, \boldsymbol{F}^e\) | উপাদান নোড \(\alpha\)-এ ক্রিয়াশীল নোডীয় বহিরাগত বল এবং উপাদান নোডীয়-বহিরাগত-বল ভেক্টর: \(\boldsymbol{F}^e = (\boldsymbol{F}^{eT}_1, \ldots, \boldsymbol{F}^{eT}_{n_e})^T\) |
| \(\boldsymbol{Q}, \boldsymbol{F}\) | গ্লোবাল অভ্যন্তরীণ-বল ভেক্টর ও গ্লোবাল বহিরাগত-বল ভেক্টর: \(\boldsymbol{Q} = (\boldsymbol{Q}^T_1, \ldots, \boldsymbol{Q}^T_{n_g})^T\), \(\boldsymbol{F}\)-ও একইভাবে |
| \(\boldsymbol{Q}_{i_g}, \boldsymbol{F}_{i_g}\) | গ্লোবাল নোড \(i_g\)-এর নোডীয় অভ্যন্তরীণ/বহিরাগত বল (\(\boldsymbol{Q}, \boldsymbol{F}\)-এর নোডীয় ব্লক) |
| \(\boldsymbol{K}\) | গ্লোবাল স্পর্শক-দৃঢ়তা ম্যাট্রিক্স: \(\boldsymbol{K} = \partial \boldsymbol{Q}/\partial \boldsymbol{u}\)। \(3\times 3\) ব্লক \(\boldsymbol{K}_{i_gi_h}\)-কে \(i_g\) সারি, \(i_h\) স্তম্ভে সাজানো ম্যাট্রিক্স |
| \(\boldsymbol{R}_i\) | Newton-Raphson পুনরাবৃত্তির অবশিষ্ট ভেক্টর: \(\boldsymbol{R}_i = \boldsymbol{F} - \boldsymbol{Q}(\boldsymbol{u}_n + \Delta\boldsymbol{u})\) |
| \(d\boldsymbol{u}_i\) | Newton-Raphson পুনরাবৃত্তির সংশোধন (পুনরাবৃত্তি \(i\)-এ রৈখিক সমীকরণ \(\boldsymbol{K}_i\, d\boldsymbol{u}_i = \boldsymbol{R}_{i-1}\) সমাধান করে পাওয়া) |
| \(i_g\) | গ্লোবাল নোড সংখ্যা (\(1 \leq i_g \leq n_g\)) |
| \(\mathrm{gdx}(e, \alpha)\) | উপাদান \(e\)-এর স্থানীয় নোড সংখ্যা \(\alpha\)-এর সংশ্লিষ্ট গ্লোবাল নোড সংখ্যা: \(\mathrm{gdx}(e, \alpha) = i_g\) |
| \(\mathcal{E}(i_g)\) | গ্লোবাল নোড সংখ্যা \(i_g\)-এর সংশ্লিষ্ট \((e, \alpha)\) জোড়ার সেট: \(\mathcal{E}(i_g) = \{ (e, \alpha) \mid \mathrm{gdx}(e, \alpha) = i_g \}\)। অ্যাসেম্বলিতে ব্যবহৃত |
| \(\mathcal{E}^2(i_g, i_h)\) | গ্লোবাল নোড-সংখ্যা জোড়া \((i_g, i_h)\)-এর সংশ্লিষ্ট \((e, \alpha, \beta)\) ত্রয়ীর সেট: দৃঢ়তা-ম্যাট্রিক্স অ্যাসেম্বলিতে ব্যবহৃত |
| \(\alpha, \beta, \gamma, \ldots\) | উপাদান গঠনকারী নোড-সংক্রান্ত সূচক |
| \(i, j, k, l, \ldots\) | স্বাধীনতার মাত্রা-সংক্রান্ত সূচক (3-মাত্রিক ক্ষেত্রে \(1, 2, 3\)) |
উন্নত উপাদান ও কাঠামোগত উপাদান
| প্রতীক | ব্যাখ্যা |
| \(\bar{\boldsymbol{B}}\) | B-bar পদ্ধতিতে আয়তনিক অংশ সংশোধিত স্ট্রেন-স্থানচ্যুতি সম্পর্ক ম্যাট্রিক্স (উপাদান কেন্দ্রে মূল্যায়িত B ম্যাট্রিক্স দিয়ে আয়তনিক উপাংশ প্রতিস্থাপন) |
| \(\bar{\boldsymbol{F}}\) | F-bar পদ্ধতিতে আয়তনিক অংশ সংশোধিত বিকৃতি গ্রেডিয়েন্ট: \(\bar{\boldsymbol{F}} = (J_0/J)^{1/3} \boldsymbol{F}\) |
| \(J_0\) | উপাদান কেন্দ্র \(\boldsymbol{r}=\boldsymbol{0}\)-এ মূল্যায়িত বিকৃতি গ্রেডিয়েন্টের আয়তন অনুপাত: \(J_0 = \det \boldsymbol{F}(\boldsymbol{0})\) |
| \(\boldsymbol{\alpha}\) | অসামঞ্জস্যপূর্ণ-মোড উপাদানের অভ্যন্তরীণ স্বাধীনতার মাত্রা ভেক্টর (উপাদান সীমানাতে ধারাবাহিকতা নিশ্চিত না করা অতিরিক্ত স্থানচ্যুতি মোডের সহগ) |
| \(M_k(\boldsymbol{r})\) | অসামঞ্জস্যপূর্ণ মোডের আকৃতি ফাংশন: \(M_1=1-\xi^2\), \(M_2=1-\eta^2\), \(M_3=1-\zeta^2\) |
| \(h\) | শেল উপাদানের পুরুত্ব |
| \(A\) | বিম ক্রস-সেকশনের ক্ষেত্রফল |
| \(I\) | বিম ক্রস-সেকশনের 2য় ক্ষেত্রফলের মোমেন্ট |
| \(G\) | শিয়ার মডুলাস: \(G = E/[2(1+\nu)]\) |
সংশ্লিষ্ট বিষয়